保守力情况下角动量守恒/为什么保守力做的功等于势能增量的负值

动量守恒,能量守恒的条件

动量守恒与能量守恒并不矛盾。动量守恒： 定义：如果一个系统不受外力或所受外力的矢量和为零 ，那么这个系统的总动量保持不变
，这称为动量守恒定律 。 条件：动量守恒要求体系存在空间平移不变性，即系统在空间上的位置变化不会影响其总动量
。

定义与适用条件 动量守恒：当一个系统不受外力作用或所受外力的矢量和为零时 ，系统的总动量保持不变。这要求体系存在空间平移不变性
，即系统的空间位置变化不影响其动量守恒的性质 。

动量守恒：在封闭系统中，质点之间的动量总和保持不变
。∑mv = 常数 其中 ，∑表示对系统中所有质点进行求和
，m是质点的质量，v是质点的速度。常数表示系统中的总动量 ，在封闭系统中它保持不变 。 能量守恒：在封闭系统中，系统的总机械能保持不变
，即系统的动能和势能之和保持不变
。

动量守恒条件 系统不受外力或受外力的矢量和为零 相互作用的时间极短，相互作用的内力远大于外力 ，如碰撞或爆炸瞬间
，外力可忽略不计，可以看作系统的动量守恒。系统某一方向上不受外力或受外力的矢量和为零；或外力远小于内力 ，则该方向上动量守恒（分动量守恒） 。

能量守恒定律（条件：在一个封闭（孤立）系统的总能量保持不变）、动量守恒定律（条件：系统不受外力） 、角动量守恒定律（条件：物体可作为质点）。 扩展资料 能量守恒定律 能量守恒定律（energy conservation law）即热力学第一定律是指在一个封闭（孤立）系统的总能量保持不变
。

其次
，从守恒条件来看：动量守恒要求体系存在空间平移不变性，即系统的空间位置不会随时间发生变化（或变化可以忽略不计）时 ，动量守恒成立。能量守恒则要求体系存在时间平移不变性
，即系统的能量状态不会随时间发生变化（或变化可以忽略不计）时，能量守恒成立 。

对称性与能量守恒

CPT对称性被视为物理学中的一个基本对称性 ，与能量守恒定律同等重要
。它是狭义相对论和量子场论的基石
，迄今为止，尚无实验能证明CPT对称性被破坏。这意味着 ，在CPT变换下，物理规律仍然保持不变 。

物理学关于对称性探索的一个重要进展是建立诺特定理
，定理指出，如果运动定律在某一变换下具有不变性 ，必相应地存在一条守恒定律
。简言之
，物理定律的一种对称性，对应地存在一条守恒定律。

在物理学中 ，对称性与守恒定律之间存在着密切的关系 。具体来说：对称性的定义：在物理学中
，对称性是指在特定变换下，某一物理情境保持不变的特性
。这些变换可以是空间上的旋转
、平移 ，或是时间上的移动等。

诺特定理揭示了对称性与守恒定律之间的一一对应关系 。以下是关于这一关系的详细解释：对称性与守恒定律的关系：空间旋转对称性：这种对称性保证了角动量守恒
。例如
，天体在旋转过程中，其角动量保持不变 ，这就是角动量守恒定律的体现。时间平移对称性：意味着能量守恒 。

大学物理电场题(求大神讲解)

1、可见
，当把它们之间的距离由42厘米变为25厘米时，克服电场力做功是 W克＝ε2－ε1＝62 * 10^（-5）－64 * 10^（-6） ＝56 * 10^（-6） 焦耳 那么外力要做的功也要　56 * 10^（-6） 焦耳　。注：本题也可用积分求得结果
。

2 、无限大带电平面在空间激发的电场强度为：E=σ/2ε ，是匀强电场，其中σ是平面所带的面电荷密度
，方向是背离且垂直平面向外。静电场中的导体是一个等势体，即导体内部场强处处为0 。

3
、第一题：无限长均匀带点直线所形成的电场垂直于导线向外
。根据高斯定理：λl/ε=2πr*l*E；所以 ，E=λ/2πεr。根据几何关系有：E=2cos（π/6）E
，而E就是其中一条导线在r=10cm处的电场强度 。第二题：空间孤立电荷：r处的电场强度只由分布在r内的电荷决定
。

4、薄层外的电场强度E=ρd/2ε0=（10^（-4）*0.5*10^（-2）/2*85*10（-12）=825*10^（-4）V/m 2。

5 、求薄球面所在处的场强；用高斯定理很容易求出：内部场强为零，外部场强 E = q / （4πε0 r^2）（2） 试求球心处的电势 。

经典力学的数学方法:牛顿力学

1
、经典力学的数学方法——牛顿力学主要通过数学分析深入探讨单自由度和二自由度系统 ，以及有心力场中的运动规律
。以下是具体内容的解析： 单自由度系统 微分方程表达：在单自由度系统中
，牛顿的力学描述可以通过微分方程来表达，其中力与位置相关 ，通常表现为保守力。

2、牛顿运动定律在做伽利略变换后其形式保持不变
，这体现了牛顿力学的时空观 。在牛顿力学中，惯性系之间的变换群是具有10个生成元的伽利略群
。牛顿力学研究质点组在三维欧氏空间中的运动 ，通过质点的质量和该力学系统的势能来表述有势力的牛顿力学系统。

3 、本篇文章将简要介绍经典力学的三种表述方式：牛顿力学、拉格朗日力学和哈密顿力学 。其中
，牛顿力学通过F=ma公式应用于简单系统，是物理课上基础内容。现代物理学家更偏爱拉格朗日力学和哈密顿力学 ，它们在理解量子力学中扮演重要角色
。以单摆为例，单摆由质量m的粒子悬挂于长度l的轻杆上。

4
、牛顿第二运动定律的常见表述是：物体加速度的大小跟作用力成正比
，跟物体的质量成反比，且与物体质量的倒数成正比；加速度的方向跟作用力的方向相同 。该定律是由艾萨克·牛顿在1687年于《自然哲学的数学原理》一书中提出的
。

5、牛顿力学：基于牛顿运动定律 ，特别是第二定律F=ma
，它描述了力 、质量和加速度之间的关系。牛顿力学强调力的概念，通过求解力来确定物体的运动状态 。拉格朗日力学：则采用了一种更为抽象和统一的方法 ，通过拉格朗日函数L（通常是动能T减去势能V）来描述系统的动力学行为
。

6
、牛顿的第二运动定律指出
，物体的加速度与作用力成正比，与物体的质量成反比。具体来说 ，物体的加速度与作用力的方向相同
，并且与质量成反比关系 。这一规律由艾萨克·牛顿在1687年的《自然哲学的数学原理》一书中提出
。

质点系角动量守恒的条件

质点系角动量守恒的条件是对一固定点O，系统所受的合外力矩为零。以下是关于质点系角动量守恒条件的详细解释：合外力矩为零 质点系角动量守恒的核心条件是系统所受的合外力矩为零 。这意味着 ，如果我们对质点系中的每一个质点所受的力矩进行矢量求和
，结果为零，则质点系的角动量将保持不变
。

质点系角动量守恒的条件是对一固定点O ，系统所受的合外力矩为零。具体来说：合外力矩为零：当一个质点系所受的所有外力对某一固定点O的力矩之和为零时，该质点系的角动量守恒 。

质点系角动量守恒的条件如下：质点系动量守恒的条件是系统不受外力或系统所受的外力的合力为零；系统所受的内力远远地大于系统所受的外力（碰撞、爆炸问题）；系统所受外力的合力虽不为零
，但在某个方向上的分量为零则在该方向上系统的总动量保持不变，此时分动量守恒。

质点系角动量守恒的条件是对一固定点O ，系统所受的合外力矩为零
。具体来说：合外力矩为零：当质点系所受的合外力矩为零时
，质点系的角动量守恒。这意味着作用于质点系的所有外力对该固定点O产生的力矩之和必须为零 。